極不均勻電場(chǎng)的擊穿：

極不均勻場(chǎng)擊穿電壓的特點(diǎn)：電場(chǎng)不均勻程度對(duì)擊穿電壓的影響減弱(由于電場(chǎng)已經(jīng)極不均勻)，極間距離對(duì)擊穿電壓的影響增大。

這個(gè)結(jié)果有很大意義，可以選擇電場(chǎng)極不均勻的情況，棒-板和棒-棒作為典型電極結(jié)構(gòu)(或尖-板和尖-尖電極結(jié)構(gòu))。它們的擊穿電壓具有代表性，當(dāng)在工程上遇到很多極不均勻的電場(chǎng)時(shí)，可以根據(jù)這些典型電極的擊穿電壓數(shù)據(jù)來(lái)做估算。如果電場(chǎng)分布不對(duì)稱(chēng)，則可參照棒-板(或尖-板)電極的數(shù)據(jù)；如果電場(chǎng)分布對(duì)稱(chēng)，則可參照棒-棒(或尖-尖)電極的數(shù)據(jù)。

在直流電壓中，極不均勻場(chǎng)中直流擊穿電壓的極性效應(yīng)非常明顯。同樣間隙距離下，不同極性間，擊穿電壓相差一倍以上。而尖-尖電極的擊穿電壓介于兩種極性尖-板電極的擊穿電壓之間，這是因?yàn)檫@種電場(chǎng)有兩個(gè)強(qiáng)場(chǎng)區(qū)，同等間隙距離下，電場(chǎng)均勻程度較尖-板電極為好。

而在工頻電壓下的擊穿，無(wú)論是棒-棒電極還是棒-板電極，其擊穿都發(fā)生在正半周峰值附近(對(duì)棒-板電極結(jié)構(gòu)，擊穿發(fā)生在棒電極處于正半周峰值附近)，故擊穿電壓與直流的正極性相近。工頻擊穿電壓的分散性不大，相對(duì)標(biāo)準(zhǔn)偏差σ一般不超過(guò)2%。當(dāng)間隙距離太大時(shí)，擊穿電壓基本上與間隙距離呈線(xiàn)性上升的關(guān)系；當(dāng)間隙距離很大時(shí)，平均擊穿場(chǎng)強(qiáng)明顯降低，即擊穿電壓不再隨間隙距離的加大而線(xiàn)性增加，呈現(xiàn)出飽和現(xiàn)象，這一現(xiàn)象對(duì)棒板間隙尤為明顯。

因此，在電氣設(shè)備上，希望盡量采用棒棒類(lèi)對(duì)稱(chēng)型的電極結(jié)構(gòu)，而避免棒-板類(lèi)不對(duì)稱(chēng)的電極結(jié)構(gòu)。由于試驗(yàn)時(shí)所采用的“棒"或“板"不盡相同，不同實(shí)驗(yàn)室的實(shí)驗(yàn)曲線(xiàn)會(huì)有所不同。這一點(diǎn)在各種電壓的空氣間隙擊穿特性中都存在，使用這些曲線(xiàn)時(shí)應(yīng)注意其試驗(yàn)條件。

在持續(xù)作用電壓下，電極間距離遠(yuǎn)小于相應(yīng)電磁波的波長(zhǎng)，所以任一瞬間的這種電場(chǎng)都可以近似作為靜電場(chǎng)來(lái)考慮。除在很少數(shù)情況下可以直接求得解析解外，要想了解局部或整體電場(chǎng)分布的詳細(xì)情況，主要依靠電場(chǎng)數(shù)值計(jì)算來(lái)求解，應(yīng)用較多的方法主要有有限元法和模擬電荷法。有限元法在計(jì)算封閉場(chǎng)域的電場(chǎng)方面有許多優(yōu)點(diǎn)，而模擬電荷法在計(jì)算開(kāi)放場(chǎng)域的電場(chǎng)方面應(yīng)用較多。